En los gravímetros absolutos de interferometría de átomos fríos, una fuente atómica estable, pura y controlable es la base física y el punto de partida lógico para todo el experimento de medición de precisión. El conjunto atómico ultrafrío del que depende el sistema no se genera de la nada, sino que comienza con la manipulación y el enfriamiento precisos del vapor atómico caliente. Por lo tanto, la tarea principal de la fuente atómica es proporcionar una nube atómica inicial que cumpla con los requisitos de las etapas posteriores de enfriamiento y atrapamiento láser. Esta condición inicial afecta directamente el número de átomos capturados en la trampa magneto-óptica (MOT), la tasa de carga y la estabilidad a largo plazo del sistema, lo que finalmente influye en el contraste de la señal de interferencia y la relación señal/ruido de la medición. El esquema de fuente atómica más tradicional y simple es utilizar una bombilla de vidrio o una cámara de metal que contenga metales alcalinos (como rubidio o cesio), basándose en la presión de vapor saturado del metal mismo a temperatura ambiente o bajo un ligero calentamiento para proporcionar átomos. Sin embargo, este método tiene limitaciones obvias: el flujo atómico es difícil de controlar de forma rápida y precisa; la radiación térmica generada por las altas temperaturas aumenta la carga térmica del sistema de vacío; lo que es más importante, el flujo atómico continuo de alto flujo impone una enorme carga al sistema de ultra alto vacío, lo que limita la mejora del vacío final del sistema, afectando así la vida útil y el tiempo de coherencia de los átomos fríos. Para superar estas deficiencias, los gravímetros de átomos fríos de alto rendimiento modernos generalmente utilizan dispensadores de rubidio controlados eléctricamente como su fuente atómica. Un dispensador, o "fuente de rubidio", es un dispositivo miniaturizado de liberación de rubidio sólido controlado eléctricamente y encapsulado mediante un proceso especial. Su núcleo es un tubo de metal (generalmente hecho de aleación de níquel o acero inoxidable) lleno de aleación de rubidio-cromo o rubidio metálico. El material de relleno dentro del tubo se fabrica mediante pulvimetalurgia y los extremos se sellan con electrodos. Su principio de funcionamiento se basa en la sublimación controlada bajo el efecto de calentamiento de Joule. Cuando se aplica una corriente controlada con precisión (típicamente varios amperios) a los electrodos en ambos extremos del dispensador, la corriente fluye a través del tubo de metal con la resistencia adecuada y su material de relleno interno, generando calor de Joule. A medida que la temperatura se eleva hasta el punto de sublimación del rubidio (la temperatura de sublimación del rubidio metálico es de aproximadamente 300 °C), los átomos de rubidio sólido ganan suficiente energía para transformarse directamente en la fase gaseosa y se liberan en la cámara de vacío circundante en forma de vapor atómico a través de microporos en la pared del tubo o aberturas especialmente diseñadas (algunos diseños utilizan tiras de metal abiertas). El diseño del dispensador encarna consideraciones de ingeniería precisas. Primero, la relación entre su corriente y temperatura está estrictamente calibrada, lo que permite a los experimentadores controlar digital e instantáneamente el flujo de liberación atómica ajustando la magnitud y el ancho de pulso de la corriente de accionamiento. Durante la fase de carga de la trampa magneto-óptica, se puede aplicar un pulso de corriente mayor para generar rápidamente un flujo atómico más alto, acelerando el proceso de captura inicial de la MOT. Una vez que se captura un número suficiente de átomos, la corriente del dispensador se puede reducir inmediatamente o apagar por completo, y la liberación atómica se detiene en consecuencia. Este modo "a demanda" tiene dos ventajas principales: primero, reduce en gran medida el daño al vacío final del sistema. Durante la fase de medición de la interferencia, casi no se inyectan átomos calientes en la cámara de vacío, y la presión de fondo se puede mantener a un nivel muy bajo (generalmente se requiere que esté por debajo de 10-8 Pa), minimizando así la perturbación por colisión de las moléculas de gas residual en los átomos coherentes que caen, asegurando un largo
